§ 177. Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света

Принцип Гюйгенса — Френеля в рамках волновой теории должен был ответить на вопрос о прямолинейном распространении света. Френель решил эту задачу, рассмот­рев взаимную интерференцию вторичных волн и применив прием, получивший назва­ние метода зон Френеля.

Найдем в произвольной точке Мамплитуду световой волны, распространяющейся в однородной среде из точечного источника S(рис. 257). Согласно принципу Гюйген­са — Френеля, заменим действие источникаSдействием воображаемых источников, расположенных на вспомогательной поверхности Ф, являющейся поверхностью фронта волны, идущей изS(поверхность сферы с центромS).Френель разбил волновую поверхность Ф на кольцевые зоны такого размера, чтобы расстояния от краев зоны доМотличались на/2, т. е.Р₁М – Р₀М = Р₂М – Р₁М = Р₃М – Р₂М= ... =/2.Подобное разбиение фронта волны на зоны можно выполнить, проведя с центром в точ­кеМсферы радиусами b+ , b +2 , b +3 , ... .Так как колебания от соседних зон проходят до точкиМрасстояния, отличающиеся на/2,то в точкуМони приходят в противоположной фазе и при наложении эти колебания будут взаимно ослаблять друг друга. Поэтому амплитуда результирующего светового колебания в точкеМ

(177.1)

где А₁, А₂, ...— амплитуды колебаний, возбуждаемых 1-й, 2-й, ...,т-й зонами.

Для оценки амплитуд колебаний найдем площади зон Френеля. Пусть внешняя граница m-й зоны выделяет на волновой поверхности сферический сегмент высотыh_m(рис. 258). Обозначив площадь этого сегмента через _m, найдем, что площадьm-й зоны Френеля равна_m = _m– _m–1, где _m–1 —площадь сферического сегмента, выделяемого внешней границей (m – 1)-й зоны. Из рисунка следует, что

(177.2)

После элементарных преобразований, учитывая, что <<aи<<b, получим

(177.3)

Площадь сферического сегмента и площадь т-й зоны Френеля соответственно равны

(177.4)

Выражение (177.4) не зависит от т,следовательно, при не слишком большихтплоща­ди зон Френеля одинаковы. Таким образом, построение зон Френеля разбивает волно­вую поверхность сферической волны на равные зоны.

Согласно предположению Френеля, действие отдельных зон в точке Мтем меньше, чем больше угол_т(рис. 258) между нормальюnк поверхности зоны и направлением наМ,т. е. действие зон постепенно убывает от центральной (околоР₀) к периферичес­ким. Кроме того, интенсивность излучения в направлении точкиМуменьшается с ростомти вследствие увеличения расстояния от зоны до точкиМ.Учитывая оба этих фактора, можем записать

Общее число зон Френеля, умещающихся на полусфере, очень велико; например приа=b=10 см и =0,5 мкм Поэтому в качестве допустимо­го приближения можно считать, что амплитуда колебанияА_mот некоторойm-й зоны Френеля равна среднему арифметическому от амплитуд примыкающих к ней зон, т. е.

(177.5)

Тогда выражение (177.1) можно записать в виде

(177.6)

так как выражения, стоящие в скобках, согласно (177.5), равны нулю, а оставшаяся часть от амплитуды последней зоны ±А_m/2 ничтожно мала.

Таким образом, амплитуда результирующих колебаний в произвольной точке Мопределяется как бы действием только половины центральной зоны Френеля. Следовательно, действие всей волновой поверхности на точкуМсводится к действию ее малого участка, меньшего центральной зоны.

Если в выражении (177.2) положим, что высота сегмента h<<а(при не слишком большихт), тогда . Подставив сюда значение (177.3), найдем радиус внешней границыт-й зоны Френеля:

(177.7)

При а=b=10 см и =0,5мкм радиус первой (центральной) зоны r₁= 0,158 мм. Сле­довательно, распространение света от S к Мпроисходит так, будто световой поток распространяется внутри очень узкого канала вдоль SM, т.е. прямолинейно.Таким образом, принцип Гюйгенса — Френеля позволяет объяснить прямолинейное распро­странение света в однородной среде.

Правомерность деления волнового фронта на зоны Френеля подтверждена экс­периментально. Для этого используются зонные пластинки— в простейшем случае стеклянные пластинки, состоящие из системы чередующихся прозрачных и непрозрач­ных концентрических колец, построенных по принципу расположения зон Френеля, т. е. с радиусамиr_mзон Френеля, определяемыми выражением (177.7) для заданных значенийа, bи(т =0, 2, 4,... для прозрачных ит = 1, 3, 5,... для непрозрачных колец). Если поместить зонную пластинку в строго определенном месте (на расстоянииаот точечного источника и на расстоянии bот точки наблюдения на линии, соединяющей эти две точки), то для света длиной волныона перекроет четные зоны и оставит свободными нечетные начиная с центральной. В результате этого результирующая амплитуда A=A₁+A₃+A₅+...должна быть больше, чем при полностью открытом волновом фронте. Опыт подтверждает эти выводы: зонная пластинка увеличивает освещенность в точкеМ,действуя подобно собирающей линзе.