logo search
Материалы III семестра / Курс физики

§ 88. Электрическое смещение. Теореме Гаусса для электростатического поля в диэлектрике

Напряженность электростатического поля, согласно (88.5), зависит от свойств среды: в однородной изотропной среде напряженность поля Еобратно пропорциональна. Вектор напряженностиЕ, переходя через границу диэлектриков, претерпевает скачко­образное изменение, создавая тем самым неудобства при расчетах электростатических полей. Поэтому оказалось необходимым помимо вектора напряженности характеризо­вать поле еще вектором электрического смещения,который для электрически изотроп­ной среды, по определению, равен

(89.1)

Используя формулы (88.6) и (88.2), вектор электрического смещения можно выразить как

(89.2)

Единица электрического смещения — кулон на метр в квадрате (Кл/м2).

Рассмотрим, с чем можно связать вектор электрического смещения. Связанные заряды появляются в диэлектрике при наличии внешнего электростатического поля, создаваемого системой свободных электрических зарядов, т. е. в диэлектрике на электростатическое поле свободных зарядов накладывается дополнительное поле свя­занных зарядов. Результирующее полев диэлектрике описывается вектором напряжен­ностиЕ, и потому он зависит от свойств диэлектрика. Вектором Dописывается электростатическое поле, создаваемоесвободными зарядами.Связанные заряды, воз­никающие в диэлектрике, могут вызвать, однако, перераспределение свободных заря­дов, создающих поле. Поэтому векторDхарактеризует электростатическое поле, создаваемоесвободными зарядами(т. е. в вакууме), но при таком их распределении в пространстве, какое имеетсяпри наличии диэлектрика.

Аналогично, как и поле Е, полеDизображается с помощью линий электрического смещения,направление и густота которых определяются точно так же, как и для линий напряженности (см. §79).

Линии вектораЕмогут начинаться и заканчиваться на любых зарядах — свободных и связанных, в то время как линии вектора D —только на свободных зарядах. Через области поля, где находятся связанные заряды, линии вектораDпроходят не прерываясь.

Для произвольной замкнутойповерхности Sпоток вектораDсквозь эту поверх­ность

где Dn— проекция вектораDна нормальnк площадке dS.

Теорема Гауссадля электростатического поля в диэлектрике:

(89.3)

т. е. поток вектора смещения электростатического поля в диэлектрике сквозь произ­вольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности свободныхэлектрических зарядов. В такой форме теорема Гаусса справедлива для электростатического поля как для однородной и изотропной, так и для неоднородной и анизотропной сред.

Для вакуума Dn = 0En ( =1),тогда поток вектора напряженностиЕсквозь произ­вольную замкнутую поверхность (ср. с (81.2)) равен

Так как источниками поля Ев среде являются как свободные, так и связанные заряды, то теорему Гаусса (81.2) для поляЕв самом общем виде можно записать как

где — соответственно алгебраические суммы свободных и связанных зарядов, охватываемых замкнутой поверхностью S.Однако эта формула неприемлема для описания поляЕв диэлектрике, так как она выражает свойства неизвестного поляЕчерез связанные заряды, которые, в свою очередь, определяются им же. Это еще раз доказывает целесообразность введения вектора электрического смещения.