14.15 Зависимость скорости реакции от температуры

Элементарный химический акт между молекулами реагентов может произойти лишь при столкновении молекул между собой. Однако этого условия недостаточно. Необходимо еще наличие у этих молекул запаса энергии, достаточного для разрушения внутримолекулярных связей, существовавших до столкновения. Это же относится и к реакциям разложения: молекула может разделиться на несколько других молекул лишь после того как ей будет сообщена энергия, достаточная для разрушения старых связей.

Количество энергии, необходимое для разрушения внутримолекулярных связей, имеющее для каждой реакции вполне определенную величину, называется энергией активации. Энергию активации принято обозначать буквой Е_а и относить не к одной молекуле, а к киломолю (т. е. к 6,023 ·10²⁶ совершенно идентичных по скорости движения молекул). Таким образом, величина энергии активации измеряется в кДж/кмоль. Суммарная кинетическая энергия хаотического движения газа распределяется между отдельными молекулами неравномерно: некоторые молекулы имеют большую скорость, а потому и большой запас энергии, другие, наоборот, имеют малую скорость и малый запас энергии. Поэтому активными являются не все молекулы газа при данных условиях, а лишь те, у которых запас энергии больше энергии активации Е_а. Очевидно, что с повышением температуры доля активных молекул увеличивается, поэтому скорость реакции возрастает.

Наиболее простой является мономолекулярная реакция разложения

А↔ В +С,

с которой и начнем выяснение зависимости скорости реакции от температуры. Для этого рассмотрим закон распределения энергии между молекулами газа при заданных температуре и давлении.

Положим, что общее число молекул данного газа равно N₀ и энергия каждой молекулы, разная для разных молекул, равна Е кДж/кмоль.

Разобьем всю область возможных значений Е на отдельные сколь угодно малые интервалы ΔЕ. Число молекул, энергия которых больше произвольно выбираемой величины Е, но меньше Е+ΔЕ, обозначим через ΔN.

Очевидно, что величина ΔN будет пропорциональна ΔЕ и каким-то образом зависит от выбранного значения Е, т. е.

ΔN = ΔE f (E),

причем сумма всех ΔN для всего интервала возможных значений Е должна дать общее число молекул газа N₀.

Графически такое распределение молекул на группы удобно представить следующим образом (рисунке 14.4):отложив на оси абсцисс значен ие энергии Е от нуля до максимума, делим всю область значений ее на равные интервалы ΔЕ. На каждом интервале как на основании построим прямоугольник, площадь которого

р

Рисунок 14.4

Согласно теории вероятностей наибольшее число молекул будет обладать энергией, средней для данной системы (полученной делением суммарной энергии рассматриваемого газа на число составляющих его молекул). Поэтому наибольшую площадь, а следовательно, и наибольшую высоту будет иметь прямоугольник на том участке, который соответствует средней энергии молекул Е_cp. Для других значений Е высота прямоугольников будет тем меньше, чем больше Е отличается от Е_cp.

О

Рисунок 14.5

.

Кинетическая теория газов дает возможность получить указанную зависимость аналитически. В развернутом виде она выражается формулой

, (14.48)

где е – основание натуральных логарифмов.

Для разных температур величина средней энергии молекул различна, поэтому каждой конкретной температуре соответствует своя кривая распределения энергии газа между молекулами.

Основное свойство кривой распределения состоит в том, что если взять на оси абсцисс две точки, соответствующие двум значениям энергии E₁ и Е₂, то площадь фигуры E₁ABE₂ будет представлять собой число молекул N _{Е1÷ Е2} , энергия которых будет больше E₁, но меньше E₂. Как известно, математически площадь, лежащая под кривой, выражается интегралом, поэтому, интегрируя выражение

,

получаем

. (14.49)

Отсюда следует, что число молекул, энергия которых равна или больше энергии активации Е_а (и, следовательно, способных к реакции) составляет

.

Подставив сюда приведенную выше формулу для f(E) и произведя интегрирование, можно получить быстро сходящийся ряд, первый член которого равен , а погрешность при отбрасывании всех остальных членов не превышает 3%. Поэтому можно считать, что

. (14.50)

Скорость реакции пропорциональна числу молекул, одновременно участвующих в реакции. Поэтому, обозначая через ω ₀ воображаемую скорость, которую имела бы реакция, если бы все сталкивающиеся молекулы газа немедленно реагировали, а через ω – действительную скорость реакции, получаем

или

. (14.51)

Полученная зависимость справедлива и для бимолекулярных реакции вида А+В+ ...↔ С+D + .... Действительно, пусть энергия активации такой реакции распределяется между реагирующими молекулами так, что энергия активации одной из них равна E_a1, а другой Е_а2 Тогда доля молекул, обладающих энергией, не меньшей E_a1, равна , а доля молекул, обладающих энергией, не меньшей Е_а2, равна . На основании теории вероятностей можно утверждать, что доля столкновений активных разноименных молекул по отношению к общему числу столкновений разноименных молекул будет равна произведению этих величин, т. е.

.

Следовательно, если обозначить скорость реакции по столкновениям (т. е. ту скорость, которую имела бы реакция, если бы каждое столкновение разноименных молекул вело к взаимодействию) через ω₀, то действительная скорость бимолекулярной реакции будет равна

.

Путем аналогичного рассуждения легко можно установить справедливость приведенной формулы и для реакций более высокого порядка (в действительности такие реакции встречаются весьма редко из-за малой вероятности одновременного столкновения трех и более молекул).

Приведенная выше зависимость (14.51) носит название закона Аррениуса. Графически она изображается возрастающей кривой, выходящей из н ачала координат и ассимптотически приближающейся к горизонтальной прямой ω = ω₀ (рисунок 14.6).

П

Рисунок 14.6