Лекции

12.4 Регенеративный цикл для водяного пара

Весьма существенное повышение экономичности паросиловых установок достигается путем применения в них регенеративного подогрева питательной воды за счет теплоты парообразования пара, расширяющегося в двигателе.

Е сли в паросиловой установке осуществляется цикл Ренкина без перегрева пара 1-2-3-4-1 (рис.12.10), то путем полной регенерации тепла термический к.п.д. этого цикла можно повысить до величины термического к. п. д. соответствующего цикла Карно.

Рисунок 12.10

ля этого адиабата расширения 1-2 заменяется политропой 1-5, эквидистантной линии нагрева воды 3-4. Если представить себе, что турбина одновременно служит идеальным противоточным теплообменником, то все тепло политропного процесса 1-5 передается питательной воде. Вследствие эквидистантности линий 1-5 и 3-4 заштрихованные на чертеже площади равны, поэтому вода в теплообменнике будет нагрета до температуры кипения.

Термический к. п. д. такого регенеративного цикла может быть определен по формуле

(12.6)

и, очевидно, будет равен термическому к.п.д. цикла Карно, осуществляемого в тех же температурных пределах.

Цикл с полной регенерацией тепла, т.е. с подогревом воды до темпер атуры кипения, можно себе представить и при наличии перегрева пара, как показано в Ts -диаграмме на рис. 12.11. Термический к. п. д. такого цикла в соответствии с обозначениями точек на рисунке может быть определен по формуле

Рисунок 12.11

, (12.7)

и, как легко показать, по величине будет больше, чем у цикла Ренкина, хотя и меньше соответствующего цикла Карно.

В противоположность газотурбинным установкам, в которых регенерация отработавшего тепла осуществляется в обычном противоточном теплообменнике, в паросиловых установках она должна происходить непосредственно в двигателе, параллельно с расширением пара, а потому практически неосуществима.

Однако в них возможна частичная регенерация теплоты парообразов ания отработавшего пара, простейшая схема которой представлена на рис. 12.12.

Рисунок 12.12

ерегретый пар из котлоагрегата 1 поступает с давлением p₁ в турбину 2, где основная его часть расширяется до давления р₂ и проходит в конденсатор 3. Некоторая же часть пара отбирается из промежуточной ступени турбины при давлении р_отб > р₂ и направляется в регенеративный подогреватель 5, где и конденсируется, отдавая свою теплоту парообразования конденсату, подаваемому в тот же регенеративный подогреватель насосом 4. Количество пара, поступающего в отбор, выбирается с таким расчетом, чтобы конденсат был подогрет до максимально возможной температуры, равной (в подогревателе смешивающего типа) температуре кипения, соответствующей давлению р_отб. После смешения обоих конденсатов в подогревателе смесь подается в котлоагрегат с помощью второго насоса 6, чем и завершается цикл.

Рисунок 12.13

Ts-диаграмме (рис. 12.13) этот цикл может быть изображен только условно, поскольку в турбине общий поток пара разделяется на две части и в каждой из них состояние пара изменяется по-разному. Для основной част и пара, поступающей в конденсатор, он изображается фигурой 1-2-3-4-5-1, а для той части, которая поступает в отбор – фигурой 1-6-7-8-4-5-1. Соответственно по-разному изображается и тепло, регенерированное в подогревателе. Для 1 кг пара отбора оно изображается площадью фигуры 8-7-6-11-10-8, а для 1 кг конденсата, поступающего в подогреватель, – площадью фигуры 3-8-10-9-3. Соотношение между этими площадями и определяет собой долю пара, направляемую в отбор.

Обозначив эту долю через α (и соответственно долю пара, направляемую в конденсатор, через 1- α), определим ее из уравнения теплового баланса регенеративного подогревателя

, (12.8)

откуда

. (12.9)

здесь i_отб – энтальпия пара поступающего в отбор;

i'_отб – энтальпия его конденсата;

i'₂ – энтальпия конденсата, поступающего из конденсатора.

Рисунок 12.14

начение энтальпии i_отб можно определить с помощью is-диаграммы ( рис. 12.14), найдя точку 3 пересечения адиабаты расширения пара в турбине 1-2 с изобарой отбора р_отб. Эта точка характеризует состояние пара в отборе, а потому она и соответствует искомой энтальпии i_отб.

Работа 1 кг пара, поступающего в турбину, слагается из работы (1- α) кг пара в процессе 1-2 и работы α кг пара в процессе 1-3, т. е.

. (12.10)

Соответственно этому теоретический удельный расход пара составит

, кДж/кг. (12.11)

Если расход пара на турбину составляет D, кг/сек, то теоретическая мощность, вырабатываемая за счет пара, поступающего в конденсатор, составит

, кВт,

а мощность, вырабатываемая за счет пара, поступающего в отбор

и общая мощность турбины будет равна

, кВт. (12.12)

Термический к. п. д. рассматриваемого никла можно определить как отношение работы обоих потоков пара ко всему теплу, затраченному на цикл, т. е.

. (12.13)

Каково бы ни было давление регенеративного отбора (конечно, при р₁> р_отб> р₂), всегда какая то часть работы турбины совершается паром, теплота парообразования которого не теряется в конденсаторе, а полезно используется в регенеративном подогревателе, поэтому значение термического к. п. д., вычисленное по этой формуле, всегда получается большим, чем у соответствующего цикла Ренкина без регенерации.

Содержание