5.1 Дифузійні потоки, базовані на активностях
Потік атомів з вузла Ji дорівнює частоті, помноженій на коефіцієнт Больцмана, що містить різницю між хімічним потенціалом чистого компонента (?j* ) та дійсним значенням хімічного потенціалу j-го компонента (?j ).
Pj=exp((?j??j0)/kT) - активність j компонент. Г0 - звичайно береться як дебаївська частота, і відхилення від цієї частоти зосереджуються в ентропії та енергії активованого стану. ?j0 містить доданки ?jj в хімічних потенціалах, які включені в ?j , щоб давати енергію активації для дифузії. Для ідеального розчину Pj=Cj і отже рівняння (33) зменшує до нормальної концентрації потік що рухається. Результуюча потоків в вузол виражається різницею між повним потоком з вузлів до всіх її сусідів, і повним потоком в вузол від сусідів.
Як видно з рівняння (33), активність P збільшується зі зниженням температури. Це означає, що для постійної ?, яку ми використаємо в наших розрахунках, потоки збільшуються з пониженням температури. Однак, беручи до уваги температурну залежність ?, потоки зменшуються зі зниженням температури, так що результуюча енергія активації для дифузії буде меншою, ніж це було отримано з вимірів далеких від критичної точки.
Якщо система не перебуває в рівновазі, потоки двох видів, JA і JB будуть відрізнятися, оскільки хімічний потенціал для кожного з двох видів на кожній ділянці різний. Так як швидкість, з якою атом А міняється місцем з атомом B повинна бути такою ж, як швидкість зміни місця атома B з атомом А, то ? є однаковою для обох типів.
Даркен розробив рівняння для дифузії, де потоки двох видів різні через введення вакансій в якості третьої компоненти. Дифузійні потоки залежать від активностей, та результуюча дифузія була отримана шляхом усереднення коефіцієнтів активності. Дифузія впливає на градієнти концентрацій, і тому процес дифузії описується стандартними диференціальними рівняннями другого порядку. Усереднення коефіцієнтів активності, як це було зроблено Даркеном, не призводить до правильної структури фаз, а усереднення потоків призводить. Даркен не розглянув можливість відємної ефективної дифузії, що може призвести до розпаду.
- ВСТУП
- РОЗДІЛ 1 ПОНЯТТЯ ПРО ФАЗОВІ ПЕРЕХОДИ
- РОЗДІЛ 2 ДИФУЗІЯ У СПЛАВАХ
- 2.1 Поняття дифузії
- 2.2 Механізми дифузії
- 2.3 Переміщення атомів на великі відстані
- 2.4 Кореляційний множник
- 2.5 Перший закон Фіка
- 2.6 Взаємна дифузія. Ефект Кіркендаля
- РОЗДІЛ 3. АЛГОРИТМ КЕННЕТА-ДЖЕКСОНА ДЛЯ ОПИСУ ФАЗОВИХ ПЕРЕТВОРЕНЬ У БІНАРНИХ СПЛАВАХ
- 3.1 Модель
- 3.2 Вільна енергія Гіббса для твердого розчину
- 3.3 Фазова діаграма регулярного розчину
- 3.4 Енергія площини
- 3.5 Стрибкоподібний інтерфейс в 1D
- 3.6 Малоамплітудні синусоїдальні збурення в 1D
- РОЗДІЛ 4 ХІМІЧНІ ПОТЕНЦІАЛИ
- 4.1 Хімічні потенціали в 1D
- 4.2 Хімічні потенціали в 2D
- 4.3 Хімічні потенціали в 3D
- РОЗДІЛ 5 РІЗНИЦЕВІ РІВНЯННЯ ДЛЯ ДИФУЗІЇ
- 5.1 Дифузійні потоки, базовані на активностях
- 5.2 Різницеві рівняння для дифузії в 1D
- 5.4 Різницеві рівняння для дифузії в 3D
- 5.5 Безрозмірний час
- ВИСНОВОК